Законы теплового излучения Волновые свойства микрочастиц Операторы физических величин Квантовые  генераторы Электропроводимость  металлов Ядерная физика Атомное ядро Спектры излучения атомных ядер

Курс лекций по физике

Модель атома со стационарными орбитами электронов отличалась наглядностью, но именно эта наглядность и сбивала с толку. Как "выглядят" орбиты, что происходит с электроном при "перескоке" с орбиты на орбиту, оставалось неясным. Частоты и интенсивности спектральных линий определялись только разностью энергетических уровней и вероятностью переходов. Поэтому Гейзенберг решил попытаться "построить квантово-теоретическую механику, аналогичную классической механике, в которую входили бы лишь соотношения между наблюдаемыми величинами" .

Орбитальный  магнитный момент

Так как движущийся в классической теории Бора вокруг ядра электрон является заряженной частицей, то такое его движение обусловливает протекание некоторого замкнутого тока в атоме, который можно охарактеризовать орбитальным магнитным моментом рм .

Для расчёта орбитального магнитного момента в квантовой теории следует определять пространственную плотность электрического тока  через плотность потока вероятности 

 , где  .

Связь механического и магнитного моментов определяется гиромагнитным отношением

 .

Точный квантово-механический расчёт даёт ( причём это же выражение получается и из теории Бора )

Источники питания электронных устройств Применение различного рода электронных устройств для управления производственными процессами подразумевает использование электрической энергии определенного вида для их питания (постоянный, переменный ток).

 .

Тогда

 . где

 0,927.10-23 Дж/Тл - магнетон Бора – универсальная постоянная, служащая единицей измерения магнитных моментов атомов.

Возмржные значения проекции магнитного момента атома на выделенное направление Z

рмz = m.μБ .

Энергетический спектр электрона в атоме водорода

1 – переход в возбуждённое состояние

2 – ионизация атома Wi=-E1 = 13,6 эВ

Ширина спектральных  линий

 Линии в спектре излучения атомов не являются бесконечно узкими – это соответствовало бы значению неопределённости ∆Е = 0, т.е. точно определённой энергии кванта излучения.

 Спектральные линии, наблюдае-

мые в эксперименте, имеют конечную, так называемую естественную ширину линии Г , которая представляет собой разброс энергий фотонов относительно некоторого среднего значения, характе-

ризующего центр линии.

 Эта ширина связана с временем жизни атома в возбуждённом состоянии соотношением

 Экспериментальное определение ширины Г позволило оценить время  с .

Ньютон не создавал теорию особых механических явлений (даже неясно, что это такое). Он разрабатывал математическую механику как "Начала натуральной философии", как теорию всех возможных явлений. В XVIII в., как известно, ньютоновская механика представлялась именно универсальной системой естественнонаучного мышления. Она стала буквально мировоззрением - и не в силу своих внешних успехов или популяризации, а потому, что в ней были воплощены одновременно и идея полноты, точности и осмысленности теоретического знания вообще, и некая идеальная картина мира, идея реальности. Даже в XIX в., замечает Гейзенберг,- "механика прямо отождествлялась с точным естествознанием. Ее задачи и сфера ее применимости казались безграничными" .
;
Курс лекций по физике